Az egyetemes gravitációs erő a Föld és a Nap között. A gravitáció és az egyetemes gravitáció ereje. A gravitáció törvénye

Ebben a részben Newton elképesztő sejtéséről fogunk beszélni, amely az egyetemes gravitáció törvényének felfedezéséhez vezetett.
Miért esik a kezedből kiszabadult kő a Földre? Mert vonzza őt a Föld, azt mondják majd mindannyian. Valójában a kő a gravitáció gyorsulásával esik a Földre. Következésképpen a Földről érkező kőre a Föld felé irányuló erő hat. Newton harmadik törvénye szerint a kő ugyanolyan nagyságú erővel hat a Földre, amely a kő felé irányul. Más szavakkal, a kölcsönös vonzás erői hatnak a Föld és a kő között.
Newton sejtése
Newton volt az első, aki először kitalálta, majd szigorúan bebizonyította, hogy az ok, ami miatt egy kő a Földre esik, a Hold mozgása a Föld körül és a bolygók a Nap körül ugyanaz. Ez a gravitációs erő, amely az Univerzum bármely teste között hat. Íme az érvelésének menete, amelyet Newton fő művében, „A természetfilozófia matematikai alapelvei”-ben ismertet: „A vízszintesen dobott kő elhajlik.
, \\
1
/ /
U
Rizs. 3.2
a gravitáció hatására egy egyenes útról, és miután leírt egy görbe pályát, végül lezuhan a Földre. Ha nagyobb sebességgel dobja, ! akkor tovább fog esni” (3.2. ábra). Folytatva ezeket az érveléseket, Newton arra a következtetésre jut, hogy ha nem a légellenállásra, akkor a kidobott kő röppályájára. Magas hegy Egy bizonyos sebességgel olyanná válhat, hogy soha nem éri el a Föld felszínét, hanem mozogna körülötte „úgy, ahogy a bolygók leírják pályájukat az égi térben”.
Most már annyira megismertük a műholdak Föld körüli mozgását, hogy nincs szükség Newton gondolatának részletesebb magyarázatára.
Newton szerint tehát a Holdnak a Föld körül vagy a bolygóknak a Nap körüli mozgása is szabadesés, de csak olyan esés, amely megállás nélkül, évmilliárdokig tart. Az ilyen „zuhanás” oka (akár tényleg egy közönséges kő Földre zuhanásáról beszélünk, akár bolygók mozgásáról a pályájukon) az egyetemes gravitáció ereje. Mitől függ ez az erő?
A gravitációs erő függése a testek tömegétől
Az 1.23. § a testek szabadeséséről beszélt. Szóba kerültek Galilei kísérletei, amelyek bebizonyították, hogy a Föld egy adott helyen minden testnek azonos gyorsulást kölcsönöz, függetlenül azok tömegétől. Ez csak akkor lehetséges, ha gravitációs erő a Földhöz képest egyenesen arányos a test tömegével. Ebben az esetben a gravitációs gyorsulás, amely megegyezik a gravitációs erő és a test tömegének arányával, állandó érték.
Valójában ebben az esetben az m tömeg növelése, például megkétszerezésével, az F erőmodulus növekedéséhez vezet, ami szintén megduplázódik és gyorsul.
F
arány, amely megegyezik a - aránnyal, változatlan marad.
Általánosítva ezt a következtetést bármely test közötti gravitációs erőkre, arra a következtetésre jutunk, hogy az egyetemes gravitációs erő egyenesen arányos annak a testnek a tömegével, amelyre ez az erő hat. De legalább két test részt vesz a kölcsönös vonzásban. Newton harmadik törvénye szerint mindegyikre egyenlő nagyságú gravitációs erők hatnak. Ezért ezen erők mindegyikének arányosnak kell lennie mind az egyik test tömegével, mind a másik test tömegével.
Ezért a két test közötti egyetemes gravitációs erő egyenesen arányos tömegük szorzatával:
F - itt2. (3.2.1)
Mitől függ még egy másik testről adott testre ható gravitációs erő?
A gravitációs erő függése a testek közötti távolságtól
Feltételezhető, hogy a gravitációs erő a testek közötti távolságtól függ. Ennek a feltevésnek a helyességének ellenőrzésére és a gravitációs erő testek közötti távolságtól való függésének megállapítására Newton a Föld műholdjának, a Holdnak a mozgására tért át. Mozgását sokkal pontosabban tanulmányozták akkoriban, mint a bolygók mozgását.
A Hold forgása a Föld körül a köztük lévő gravitációs erő hatására történik. Hozzávetőlegesen a Hold pályája körnek tekinthető. Következésképpen a Föld centripetális gyorsulást kölcsönöz a Holdnak. A képlet alapján számítják ki
l 2
a = - Tg
ahol B a Hold pályájának sugara, ami körülbelül a Föld 60 sugarának felel meg, T = 27 nap 7 óra 43 perc = 2,4 106 s a Hold Föld körüli keringésének periódusa. Figyelembe véve, hogy a Föld sugara R3 = 6,4 106 m, azt kapjuk, hogy a Hold centripetális gyorsulása egyenlő:
2 6 4k 60 ¦ 6,4 ¦ 10
M „ „„„. , O
a = 2 ~ 0,0027 m/s*.
(2,4 ¦ 106 s)
A talált gyorsulási érték megközelítőleg 3600 = 602-szer kisebb, mint a testek szabadesésének gyorsulása a Föld felszínén (9,8 m/s2).
Így a test és a Föld közötti távolság 60-szoros növekedése a gravitáció által kiváltott gyorsulás, következésképpen maga a gravitációs erő 602-szeres csökkenéséhez vezetett.
Ebből egy fontos következtetés következik: a gravitációs erő által a testeknek a Föld felé ható gyorsulása fordított arányban csökken a Föld középpontja távolságának négyzetével:
ci
a = -k, (3.2.2)
R
ahol Cj állandó együttható, minden testre azonos.
Kepler törvényei
A bolygók mozgásának vizsgálata kimutatta, hogy ezt a mozgást a Nap felé irányuló gravitációs erő okozza. Tycho Brahe dán csillagász gondos hosszú távú megfigyelései alapján Johannes Kepler német tudós a 17. század elején. megállapította a bolygómozgás kinematikai törvényeit – az úgynevezett Kepler-törvényeket.
Kepler első törvénye
Minden bolygó ellipszisben mozog, egy fókuszban a Nap.
Az ellipszis (3.3. ábra) egy lapos zárt görbe, amelynek bármely pontjától két fix pontig, úgynevezett fókuszpontig mért távolságok összege állandó. Ez a távolságösszeg egyenlő az ellipszis AB nagytengelyének hosszával, azaz.
FgP + F2P = 2b,
ahol Fl és F2 az ellipszis fókuszai, és b = ^^ a félnagytengelye; O az ellipszis középpontja. A pálya Naphoz legközelebbi pontját perihéliumnak, a tőle legtávolabbi pontot p-nek nevezzük.

BAN BEN
Rizs. 3.4
"2
B A A afelion. Ha a Nap az Fr fókuszban van (lásd 3.3. ábra), akkor az A pont a perihélium, a B pedig az aphelion.
Kepler második törvénye
A bolygó sugárvektora egyenlő időszakokban egyenlő területeket ír le. Tehát, ha az árnyékolt szektorok (3.4. ábra) azonos területűek, akkor az si> s2> s3 utakat a bolygó egyenlő időn belül bejárja. Az ábrán jól látható, hogy Sj > s2. Következésképpen a bolygó lineáris mozgási sebessége pályájának különböző pontjain nem azonos. A perihéliumban a bolygó sebessége a legnagyobb, az aphelionban a legkisebb.
Kepler harmadik törvénye
A bolygók Nap körüli forgási periódusainak négyzete a pályájuk félnagytengelyeinek kockáihoz kapcsolódik. Ha az egyik bolygó pályájának félnagy tengelyét és forgási periódusát bx-el és Tv-vel, a másikat b2-vel és T2-vel jelöltük meg, Kepler harmadik törvénye a következőképpen írható fel:

Ebből a képletből világos, hogy minél távolabb van egy bolygó a Naptól, annál hosszabb a keringési periódusa a Nap körül.
A Kepler-törvények alapján bizonyos következtetések vonhatók le a Nap által a bolygóknak adott gyorsulásokról. Az egyszerűség kedvéért a pályákat nem elliptikusnak, hanem kör alakúnak tekintjük. A Naprendszer bolygói esetében ez a helyettesítés nem túl durva közelítés.
Ekkor a Nap vonzási erejét ebben a közelítésben minden bolygóra a Nap közepe felé kell irányítani.
Ha T-vel jelöljük a bolygók forgási periódusait, R-vel pedig pályájuk sugarát, akkor Kepler harmadik törvénye szerint két bolygóra írhatunk.
t\ L? T2 R2
A normál gyorsulás körben haladva a = co2R. Ezért a bolygók gyorsulásainak aránya
Q-i GD.
7G=-2~- (3-2-5)
2 t:r0
A (3.2.4) egyenlet segítségével megkapjuk
T2
Mivel Kepler harmadik törvénye minden bolygóra érvényes, az egyes bolygók gyorsulása fordítottan arányos a Naptól való távolságának négyzetével:
Ó, oh
a = -|. (3.2.6)
VT
A C2 állandó minden bolygóra azonos, de nem esik egybe a testek gyorsulási képletében szereplő C2 állandóval a földgömb.
A (3.2.2) és (3.2.6) kifejezések azt mutatják, hogy a gravitációs erő mindkét esetben (a Földhöz és a Naphoz való vonzódás) minden testnek olyan gyorsulást kölcsönöz, amely nem függ a tömegétől, és fordított arányban csökken. a köztük lévő távolság négyzetébe:
F~a~-2. (3.2.7)
R
A gravitáció törvénye
A függőségek (3.2.1) és (3.2.7) létezése azt jelenti, hogy az egyetemes gravitációs erő 12
TP.L Sh
F~
R2? TTT-i TPP
F=G
1667-ben Newton végül megfogalmazta az egyetemes gravitáció törvényét:
(3.2.8) R
A két test közötti kölcsönös vonzás ereje egyenesen arányos e testek tömegének szorzatával, és fordítottan arányos a köztük lévő távolság négyzetével. A G arányossági együtthatót gravitációs állandónak nevezzük.
Pont és kiterjesztett testek kölcsönhatása
Az egyetemes gravitáció törvénye (3.2.8) csak olyan testekre érvényes, amelyek méretei elhanyagolhatóak a köztük lévő távolsághoz képest. Más szóval, csak az anyagi pontokra érvényes. Ebben az esetben a gravitációs kölcsönhatás erői az ezeket a pontokat összekötő egyenes mentén irányulnak (3.5. ábra). Ezt a fajta erőt központinak nevezzük.
Egy másik testre ható gravitációs erő meghatározásához abban az esetben, ha a testek mérete nem elhanyagolható, a következőképpen járjunk el. Mindkét test mentálisan olyan kicsi elemekre oszlik, hogy mindegyiket pontnak tekinthetjük. Egy adott test egyes elemeire ható gravitációs erőket egy másik test összes eleméből összeadva megkapjuk az erre az elemre ható erőt (3.6. ábra). Ha egy adott test minden elemére elvégeztünk egy ilyen műveletet, és összeadtuk a keletkező erőket, megkapjuk a testre ható teljes gravitációs erőt. Ez a feladat nehéz.
Van azonban egy gyakorlatilag fontos eset, amikor a (3.2.8) képlet alkalmazható kiterjesztett testekre. Be tudod bizonyítani
m^
Fi Fig. 3.5 ábra. 3.6
Meg kell jegyezni, hogy a gömbtestek, amelyek sűrűsége csak a középpontjuk távolságától függ, amikor a távolságok nagyobbak, mint a sugaraik összege, olyan erők vonzzák, amelyek modulusát a (3.2.8) képlet határozza meg. . Ebben az esetben R a golyók középpontjai közötti távolság.
És végül, mivel a Földre eső testek mérete jóval kisebb, mint a Föld mérete, ezek a testek ponttesteknek tekinthetők. Ekkor R a (3.2.8) képletben az adott test és a Föld középpontja közötti távolságot jelenti.
Minden test között kölcsönös vonzási erők lépnek fel, amelyek maguktól a testektől (tömegüktől) és a köztük lévő távolságtól függenek.
? 1. A Mars és a Nap távolsága 52%-kal nagyobb, mint a Föld és a Nap távolsága. Mennyi ideig tart egy év a Marson? 2. Hogyan változik meg a golyók közötti vonóerő, ha az alumíniumgolyókat (3.7. ábra) azonos tömegű acélgolyókra cseréljük? "Ugyanaz a hangerő?

Miért esik a kezedből kiszabadult kő a Földre? Mert vonzza őt a Föld, azt mondják majd mindannyian. Valójában a kő a gravitáció gyorsulásával esik a Földre. Következésképpen a kőre a Föld felől a Föld felé irányuló erő hat. Newton harmadik törvénye szerint a kő ugyanolyan nagyságú erővel hat a Földre, amely a kő felé irányul. Más szavakkal, a kölcsönös vonzás erői hatnak a Föld és a kő között.

Newton volt az első, aki először kitalálta, majd szigorúan bebizonyította, hogy az ok, ami miatt egy kő a Földre esik, a Hold mozgása a Föld körül és a bolygók a Nap körül ugyanaz. Ez a gravitációs erő, amely az Univerzum bármely teste között hat. Íme az érvelésének menete, amelyet Newton fő művében, „A természetfilozófia matematikai alapelvei”-ben ismertet:

„A vízszintesen eldobott kő a gravitáció hatására letér az egyenes útról, és miután leírt egy görbe pályát, végül a Földre zuhan. Ha nagyobb sebességgel dobja, tovább fog esni” (1. ábra).

Ezeket az érveket folytatva Newton arra a következtetésre jut, hogy ha nem lenne légellenállás, akkor egy magas hegyről bizonyos sebességgel kidobott kő röppályája olyanná válhatna, hogy soha nem érné el a Föld felszínét, de úgy mozogna körülötte, mint „a bolygók hogyan írják le pályájukat az égi térben”.

Most már annyira megismertük a műholdak Föld körüli mozgását, hogy nincs szükség Newton gondolatának részletesebb magyarázatára.

Newton szerint tehát a Holdnak a Föld körül vagy a bolygóknak a Nap körüli mozgása is szabadesés, de csak olyan esés, amely megállás nélkül, évmilliárdokig tart. Az ilyen „zuhanás” oka (akár tényleg egy közönséges kő Földre zuhanásáról beszélünk, akár bolygók mozgásáról a pályájukon) az egyetemes gravitáció ereje. Mitől függ ez az erő?

A gravitációs erő függése a testek tömegétől

Galilei bebizonyította, hogy a szabadesés során a Föld azonos gyorsulást kölcsönöz minden testnek egy adott helyen, függetlenül azok tömegétől. De Newton második törvénye szerint a gyorsulás fordítottan arányos a tömeggel. Hogyan magyarázhatjuk meg, hogy a Föld gravitációs ereje által egy testre adott gyorsulás minden testre azonos? Ez csak akkor lehetséges, ha a Föld felé ható gravitációs erő egyenesen arányos a test tömegével. Ebben az esetben az m tömeg növelése, például megkétszerezésével, az erőmodulus növekedéséhez vezet F szintén megduplázódott, és a gyorsulás, amely egyenlő \(a = \frac (F)(m)\), változatlan marad. Általánosítva ezt a következtetést bármely test közötti gravitációs erőkre, arra a következtetésre jutunk, hogy az egyetemes gravitációs erő egyenesen arányos annak a testnek a tömegével, amelyre ez az erő hat.

De legalább két test részt vesz a kölcsönös vonzásban. Newton harmadik törvénye szerint mindegyikre egyenlő nagyságú gravitációs erők hatnak. Ezért ezen erők mindegyikének arányosnak kell lennie mind az egyik test tömegével, mind a másik test tömegével. Ezért a két test közötti egyetemes gravitációs erő egyenesen arányos tömegük szorzatával:

\(F \sim m_1 \cdot m_2\)

A gravitációs erő függése a testek közötti távolságtól

Tapasztalatból jól ismert, hogy a gravitáció gyorsulása 9,8 m/s 2 és az 1, 10 és 100 m magasságból zuhanó testeknél is ugyanennyi, azaz nem függ a test és a Föld távolságától. . Úgy tűnik, ez azt jelenti, hogy az erő nem a távolságtól függ. Newton azonban úgy vélte, hogy a távolságokat nem a felszíntől, hanem a Föld középpontjától kell számolni. De a Föld sugara 6400 km. Nyilvánvaló, hogy több tíz, száz vagy akár több ezer méterrel a Föld felszíne felett nem lehet észrevehetően megváltoztatni a gravitációs gyorsulás értékét.

Ahhoz, hogy megtudjuk, a testek közötti távolság hogyan befolyásolja kölcsönös vonzásuk erősségét, azt kellene kideríteni, hogy mekkora a Földtől kellően nagy távolságra lévő testek gyorsulása. A Föld feletti több ezer kilométeres magasságból azonban nehéz megfigyelni és tanulmányozni egy test szabadesését. De itt maga a természet jött a segítségre, és lehetővé tette a Föld körül körben mozgó, ezért centripetális gyorsulással rendelkező test gyorsulásának meghatározását, amelyet természetesen ugyanaz a vonzási erő okoz a Földhöz. Egy ilyen test az természetes műhold Föld - Hold. Ha a Föld és a Hold közötti vonzás ereje nem függne a köztük lévő távolságtól, akkor a Hold centripetális gyorsulása megegyezne a Föld felszíne közelébe szabadon eső test gyorsulásával. A valóságban a Hold centripetális gyorsulása 0,0027 m/s 2.

Bizonyítsuk be. A Hold forgása a Föld körül a köztük lévő gravitációs erő hatására történik. Hozzávetőlegesen a Hold pályája körnek tekinthető. Következésképpen a Föld centripetális gyorsulást kölcsönöz a Holdnak. Kiszámítása a \(a = \frac (4 \pi^2 \cdot R)(T^2)\ képlettel történik, ahol R– a Hold pályájának sugara, amely körülbelül 60 Föld sugarának felel meg, T≈ 27 nap 7 óra 43 perc ≈ 2,4∙10 6 s – a Hold Föld körüli keringésének időszaka. Figyelembe véve, hogy a Föld sugara R z ≈ 6,4∙10 6 m, azt találjuk, hogy a Hold centripetális gyorsulása egyenlő:

\(a = \frac (4 \pi^2 \cdot 60 \cdot 6,4 \cdot 10^6)((2,4 \cdot 10^6)^2) \kb. 0,0027\) m/s 2.

A talált gyorsulási érték körülbelül 3600 = 60 2-szer kisebb, mint a testek szabadesésének gyorsulása a Föld felszínén (9,8 m/s 2).

Így a test és a Föld közötti távolság 60-szoros növekedése a gravitáció által kiváltott gyorsulás, következésképpen maga a gravitációs erő 60-szoros csökkenéséhez vezetett.

Ez egy fontos következtetéshez vezet: a gravitációs erő által a testeknek a Föld felé ható gyorsulása fordított arányban csökken a Föld középpontja távolságának négyzetével

\(F \sim \frac (1)(R^2)\).

A gravitáció törvénye

1667-ben Newton végül megfogalmazta az egyetemes gravitáció törvényét:

\(F = G \cdot \frac (m_1 \cdot m_2)(R^2).\quad (1)\)

A két test közötti kölcsönös vonzás ereje egyenesen arányos e testek tömegének szorzatával és fordítottan arányos a köztük lévő távolság négyzetével.

Arányossági tényező G hívott gravitációs állandó.

A gravitáció törvénye csak olyan testekre érvényes, amelyek méretei elhanyagolhatóak a köztük lévő távolsághoz képest. Más szóval, ez csak igazságos anyagi pontokhoz. Ebben az esetben a gravitációs kölcsönhatás erői az ezeket a pontokat összekötő egyenes mentén irányulnak (2. ábra). Ezt a fajta erőt központinak nevezzük.

Az adott testre egy másik oldalról ható gravitációs erő meghatározásához abban az esetben, ha a testek mérete nem elhanyagolható, a következőképpen járjunk el. Mindkét test mentálisan olyan apró elemekre oszlik, hogy mindegyiket pontnak tekinthetjük. Egy adott test egyes elemeire ható gravitációs erőket egy másik test összes eleméből összeadva megkapjuk az erre az elemre ható erőt (3. ábra). Ha egy adott test minden elemére elvégeztünk egy ilyen műveletet, és összeadtuk a keletkező erőket, megkapjuk a testre ható teljes gravitációs erőt. Ez a feladat nehéz.

Van azonban egy gyakorlatilag fontos eset, amikor az (1) képlet kiterjesztett testekre alkalmazható. Bizonyítható, hogy a gömbtestek, amelyek sűrűsége csak a középpontjuk távolságától függ, amikor a távolságok nagyobbak, mint a sugaraik összege, olyan erőkkel vonzzák, amelyek modulusát az (1) képlet határozza meg. Ebben az esetben R a golyók középpontjai közötti távolság.

És végül, mivel a Földre eső testek mérete jóval kisebb, mint a Föld mérete, ezek a testek ponttesteknek tekinthetők. Aztán alatta R az (1) képletben meg kell érteni egy adott test és a Föld középpontja közötti távolságot.

Minden test között kölcsönös vonzási erők lépnek fel, amelyek maguktól a testektől (tömegüktől) és a köztük lévő távolságtól függenek.

A gravitációs állandó fizikai jelentése

Az (1) képletből azt találjuk

\(G = F \cdot \frac (R^2)(m_1 \cdot m_2)\).

Ebből következik, hogy ha a testek közötti távolság számszerűen egyenlő az egységgel ( R= 1 m) és a kölcsönható testek tömege is egyenlő egységgel ( m 1 = m 2 = 1 kg), akkor a gravitációs állandó numerikusan egyenlő az erőmodulussal F. És így ( fizikai jelentése ),

a gravitációs állandó numerikusan egyenlő annak a gravitációs erőnek a modulusával, amely egy másik, azonos tömegű testre 1 kg tömegű testre hat 1 m távolságra.

SI-ben a gravitációs állandót a következőképpen fejezzük ki

Cavendish élmény

A gravitációs állandó értéke G csak kísérleti úton lehet megtalálni. Ehhez meg kell mérni a gravitációs erő modulusát F, tömeg szerint hat a testre m 1 tömegű test oldaláról m 2 ismert távolságban R testek között.

A gravitációs állandó első mérései a 18. század közepén történtek. Becsülje meg, bár nagyon durván, de az értéket G akkoriban lehetséges volt egy inga vonzása egy hegyhez, amelynek tömegét geológiai módszerekkel határozták meg.

A gravitációs állandó pontos mérését először 1798-ban G. Cavendish angol fizikus végezte el egy torziós mérlegnek nevezett műszerrel. A torziós mérleg sematikusan látható a 4. ábrán.

Cavendish rögzített két kis ólomgolyót (5 cm átmérőjű és tömegű). m 1 = egyenként 775 g) egy kétméteres rúd ellentétes végein. A rudat egy vékony drótra függesztették fel. Ehhez a huzalhoz korábban meghatározták azokat a rugalmas erőket, amelyek különböző szögekben csavarva keletkeznek. Két nagy ólomgolyó (20 cm átmérőjű és súlyú m 2 = 49,5 kg) közel lehetett hozni a kis golyókhoz. A nagy golyókból származó vonzó erők hatására a kis golyók feléjük mozdultak, miközben a kifeszített drót kissé megcsavarodott. A csavarás mértéke a golyók között ható erő mértéke volt. A huzal csavarodási szöge (vagy a rúd elfordulása kis golyókkal) olyan kicsinek bizonyult, hogy optikai csővel kellett megmérni. A Cavendish által kapott eredmény mindössze 1%-kal tér el a ma elfogadott gravitációs állandó értékétől:

G ≈ 6,67∙10 -11 (N∙m 2)/kg 2

Így két, egymástól 1 m távolságra elhelyezkedő, egyenként 1 kg tömegű test vonzóereje modulonként mindössze 6,67∙10 -11 N. Ez nagyon kicsi erő. Csak abban az esetben válik nagy a gravitációs erő, ha hatalmas tömegű testek kölcsönhatásba lépnek egymással (vagy legalábbis az egyik test tömege nagy). Például a Föld egy erővel vonzza a Holdat F≈ 2∙10 20 N.

A gravitációs erők a „leggyengébbek” az összes természeti erő közül. Ez annak a ténynek köszönhető, hogy a gravitációs állandó kicsi. De a kozmikus testek nagy tömegével az egyetemes gravitációs erők nagyon nagyokká válnak. Ezek az erők az összes bolygót a Nap közelében tartják.

Az egyetemes gravitáció törvényének jelentése

Az univerzális gravitáció törvénye az égi mechanika – a bolygómozgás tudományának – alapja. Ennek a törvénynek a segítségével nagy pontossággal meghatározzák az égitestek helyzetét az égbolton sok évtizedre előre, és kiszámítják pályájukat. Az univerzális gravitáció törvényét a mesterséges földi műholdak és a bolygóközi automata járművek mozgásának kiszámításakor is használják.

Zavarok a bolygók mozgásában. A bolygók nem mozognak szigorúan Kepler törvényei szerint. A Kepler-törvényeket egy adott bolygó mozgására csak abban az esetben tartanák be szigorúan, ha ez az egyetlen bolygó a Nap körül keringne. De Naprendszer Sok bolygó létezik, mindegyiket vonzza a Nap és egymás is. Ezért a bolygók mozgásában zavarok keletkeznek. A Naprendszerben a zavarok kicsik, mert egy bolygó vonzása a Nap által sokkal erősebb, mint a többi bolygóé. A bolygók látszólagos helyzetének kiszámításakor figyelembe kell venni a zavarokat. Mesterséges égitestek indításakor és pályáik kiszámításakor az égitestek mozgásának hozzávetőleges elméletét - a perturbációelméletet - alkalmazzák.

A Neptunusz felfedezése. Az egyetemes gravitáció törvénye diadalmenetének egyik szembetűnő példája a Neptunusz bolygó felfedezése. 1781-ben William Herschel angol csillagász felfedezte az Uránusz bolygót. Kiszámolták a pályáját, és hosszú évekre összeállították a bolygó helyzetének táblázatát. Ennek a táblázatnak az 1840-ben végzett ellenőrzése azonban kimutatta, hogy adatai eltérnek a valóságtól.

A tudósok azt sugallják, hogy az Uránusz mozgásának eltérését egy ismeretlen bolygó vonzása okozza, amely még messzebb van a Naptól, mint az Uránusz. Ismerve a számított pályától való eltéréseket (zavarok az Uránusz mozgásában), az angol Adams és a francia Leverrier az egyetemes gravitáció törvényét felhasználva kiszámították ennek a bolygónak a helyzetét az égbolton. Adams korán befejezte számításait, de a megfigyelők, akiknek beszámolt eredményeiről, nem siettek ellenőrizni. Eközben Leverrier, miután elvégezte számításait, jelezte Halle német csillagásznak, hol keresse az ismeretlen bolygót. A legelső este, 1846. szeptember 28-án Halle a távcsövet a jelzett helyre irányítva új bolygót fedezett fel. Neptunnak hívták.

Ugyanígy 1930. március 14-én fedezték fel a Plútó bolygót is. Állítólag mindkét felfedezést "egy toll hegyén" tették.

Az egyetemes gravitáció törvénye segítségével kiszámíthatja a bolygók és műholdaik tömegét; megmagyarázni olyan jelenségeket, mint a víz apálya és áramlása az óceánokban, és még sok más.

Az egyetemes gravitációs erők a természeti erők közül a legegyetemesebbek. Bármely test között hatnak, amelynek tömege van, és minden testnek van tömege. A gravitációs erőknek nincs akadálya. Bármilyen testen keresztül hatnak.

Irodalom

Kikoin I.K., Kikoin A.K. Fizika: Tankönyv. 9. osztály számára. átl. iskola – M.: Nevelés, 1992. – 191 p.
Fizika: mechanika. 10. évfolyam: Tankönyv. a fizika elmélyült tanulmányozására / M.M. Balashov, A.I. Gomonova, A.B. Dolitsky és mások; Szerk. G.Ya. Myakisheva. – M.: Túzok, 2002. – 496 p.

A testek földre zuhanását vákuumban a testek szabadesésének nevezzük. Az üvegcsőbe eséskor, amelyből pumpával eltávolították a levegőt, egy darab ólomdarab, egy parafa és egy világos toll egyszerre éri az alját (26. ábra). Következésképpen a szabadesés során minden test – tömegétől függetlenül – ugyanúgy mozog.

A szabadesés egyenletesen gyorsított mozgás.

Azt a gyorsulást, amellyel a testek vákuumban a Földre zuhannak, gravitációs gyorsulásnak nevezzük. A gravitáció okozta gyorsulást a g betű jelképezi. A földgömb felszínén a gravitációs gyorsulási modulus megközelítőleg egyenlő

Ha a számításokhoz nincs szükség nagy pontosságra, akkor feltételezzük, hogy a gravitációs gyorsulás modulja a Föld felszínén egyenlő

A különböző tömegű, szabadon eső testek gyorsulásának azonos értéke azt jelzi, hogy az az erő, amelynek hatására a test a szabadesés gyorsulását eléri, arányos a test tömegével. Ezt a vonzó erőt, amely a Föld minden testére hat, gravitációnak nevezzük:

A gravitációs erő minden, a Föld felszínéhez közeli testre hat, mind a felszíntől távol, mind a 10 km-es távolságban, ahol a repülőgépek repülnek. A gravitáció a Földtől még nagyobb távolságokra is hat? A gravitációs erő és a gravitációs gyorsulás függ a Föld távolságától? Sok tudós gondolkodott ezeken a kérdéseken, de először a 17. században kaptak választ rájuk. a nagy angol fizikus, Isaac Newton (1643-1727).

A gravitáció távolságtól való függése.

Newton azt javasolta, hogy a gravitáció a Földtől bármilyen távolságra hat, de értéke fordított arányban csökken a Föld középpontjától mért távolság négyzetével. Ennek a feltevésnek a tesztje lehet, ha megmérjük a Földtől nagy távolságra lévő test gravitációs erejét, és összehasonlítjuk ugyanazon test gravitációs erejével a Föld felszínén.

A gravitáció hatására a Földtől nagy távolságban lévő test gyorsulásának meghatározásához Newton a Hold mozgásának csillagászati megfigyeléseit használta fel.

Azt javasolta, hogy a Földről a Holdon ható gravitációs erő ugyanaz, mint a Föld felszíne közelében lévő bármely testre. Ezért a centripetális gyorsulás, amikor a Hold a Föld körüli pályáján mozog, a Hold szabadesésének gyorsulása a Földön.

A Föld középpontja és a Hold középpontja közötti távolság km. Ez körülbelül 60-szorosa a Föld középpontja és a felszíne közötti távolságnak.

Ha a gravitációs erő fordított arányban csökken a Föld középpontjától mért távolság négyzetével, akkor a Hold pályáján a gravitációs gyorsulás többszöröse kell, hogy legyen, mint a Föld felszíni gravitációs gyorsulása.

Által ismert értékek a Hold keringési sugara és a Föld körüli forgási periódusa, Newton kiszámította a Hold centripetális gyorsulását. Igazán egyenlőnek bizonyult

A gravitációs gyorsulás elméletileg előre jelzett értéke egybeesett a csillagászati megfigyelések eredményeként kapott értékkel. Ez igazolta Newton azon feltételezésének érvényességét, hogy a gravitációs erő a Föld középpontjától mért távolság négyzetével fordított arányban csökken:

Az egyetemes gravitáció törvénye.

Ahogy a Hold kering a Föld körül, úgy a Föld is a Nap körül mozog. A Merkúr, Vénusz, Mars, Jupiter és más bolygók keringenek a Nap körül

Naprendszer. Newton bebizonyította, hogy a bolygók Nap körüli mozgása a Nap felé irányuló gravitációs erő hatására megy végbe, amely a távolság négyzetével fordított arányban csökken. A Föld vonzza a Holdat, és a Nap vonzza a Földet, a Nap vonzza a Jupitert, a Jupiter vonzza a műholdait stb. Innen Newton arra a következtetésre jutott, hogy az Univerzum minden teste kölcsönösen vonzza egymást.

Newton az univerzális gravitáció erejének nevezte a Nap, a bolygók, az üstökösök, a csillagok és az Univerzum más testei között ható kölcsönös vonzás erejét.

A Holdra a Földről ható egyetemes gravitációs erő arányos a Hold tömegével (lásd a 9.1 képletet). Nyilvánvaló, hogy a Holdról ható egyetemes gravitációs ereje a Földön arányos a Föld tömegével. Newton harmadik törvénye szerint ezek az erők egyenlőek egymással. Következésképpen a Hold és a Föld között ható egyetemes gravitációs erő arányos a Föld és a Hold tömegével, vagyis arányos tömegük szorzatával.

Miután a megállapított törvényeket – a gravitáció távolságtól és a kölcsönhatásban lévő testek tömegétől való függőségét – kiterjesztette az Univerzum összes testének kölcsönhatására, Newton 1682-ben felfedezte az egyetemes gravitáció törvényét: minden test vonzza egymást, az univerzális erőt. A gravitáció egyenesen arányos a testek tömegének szorzatával és fordítottan arányos a köztük lévő távolság négyzetével:

Az univerzális gravitációs erők vektorai a testeket összekötő egyenes mentén irányulnak.

Az egyetemes gravitáció törvénye ebben a formában felhasználható bármilyen alakú testek közötti kölcsönhatási erők kiszámítására, ha a testek mérete lényegesen kisebb, mint a köztük lévő távolság. Newton bebizonyította, hogy homogén gömb alakú testekre az univerzális gravitáció törvénye ebben a formában a testek közötti bármely távolságra alkalmazható. Ebben az esetben a golyók középpontjai közötti távolságot a testek közötti távolságnak tekintjük.

Az univerzális gravitáció erőit gravitációs erőknek, az egyetemes gravitáció törvényében szereplő arányossági együtthatót pedig gravitációs állandónak nevezzük.

Gravitációs állandó.

Ha van vonzási erő a földgömb és egy darab kréta között, akkor valószínűleg a fél földgömb és a krétadarab között van vonzó erő. Mentálisan folytatva a földgömb felosztásának folyamatát, arra a következtetésre jutunk, hogy gravitációs erőknek kell hatniuk minden test között, a csillagoktól és bolygóktól a molekulákig, atomokig és elemi részecskékig. Ezt a feltevést Henry Cavendish (1731-1810) angol fizikus kísérletileg igazolta 1788-ban.

Cavendish kísérleteket végzett a kis testek gravitációs kölcsönhatásának kimutatására

méretek torziós mérlegek segítségével. Két egyforma, körülbelül 5 cm átmérőjű kis ólomgolyót egy vékony rézhuzalra felfüggesztett, körülbelül hosszúságú rúdra szereltek fel. A kis golyókkal szemben nagy, egyenként 20 cm átmérőjű ólomgolyókat telepített (27. kép). A kísérletek azt mutatták, hogy ebben az esetben a kis golyókkal ellátott rúd elfordult, ami vonzó erő jelenlétét jelzi az ólomgolyók között.

A rúd elfordulását a felfüggesztés csavarásakor fellépő rugalmas erő akadályozza meg.

Ez az erő arányos a forgásszöggel. A golyók közötti gravitációs kölcsönhatás erejét a felfüggesztés elfordulási szöge határozza meg.

A Cavendish-kísérletben ismert volt a golyók tömege és a köztük lévő távolság, a gravitációs kölcsönhatás erejét közvetlenül mérték; ezért a tapasztalat lehetővé tette a gravitációs állandó meghatározását az egyetemes gravitáció törvényében. A modern adatok szerint egyenlő

A fizikusok által folyamatosan vizsgált legfontosabb jelenség a mozgás. Elektromágneses jelenségek, mechanikai törvények, termodinamikai és kvantumfolyamatok – mindez a fizika által vizsgált univerzum töredékeinek széles skálája. És mindezek a folyamatok, így vagy úgy, egy dologhoz vezetnek.

Kapcsolatban áll

Az Univerzumban minden mozog. A gravitáció gyerekkora óta minden emberben általános jelenség, bolygónk gravitációs mezőjében születtünk, ezt a fizikai jelenséget a legmélyebb intuitív szinten érzékeljük, és úgy tűnik, nem is igényel tanulmányozást.

De sajnos az a kérdés, hogy miért és hogy minden test vonzza egymást, a mai napig nem hozták nyilvánosságra teljesen, bár széles körben tanulmányozták.

Ebben a cikkben megvizsgáljuk, mi az univerzális vonzás Newton szerint - a gravitáció klasszikus elmélete szerint. Mielőtt azonban a képletekre és példákra térnénk át, beszélünk a vonzás problémájának lényegéről, és definíciót adunk neki.

Talán a gravitáció tanulmányozása lett a természetfilozófia (a dolgok lényegének megértésének tudománya) kezdete, talán a természetfilozófia adta a gravitáció lényegének kérdését, de így vagy úgy, a testek gravitációjának kérdése. érdeklődni kezdett az ókori Görögország iránt.

A mozgást a test érzékszervi jellemzőinek lényegeként fogták fel, vagy inkább a test mozog, miközben a megfigyelő látja. Ha nem tudunk mérni, mérlegelni vagy érezni egy jelenséget, ez azt jelenti, hogy ez a jelenség nem létezik? Természetesen ez nem azt jelenti. És mivel Arisztotelész megértette ezt, elkezdődtek a gravitáció lényegéről való elmélkedések.

Mint ma kiderült, sok tíz évszázad után a gravitáció nemcsak a gravitáció és bolygónk vonzása, hanem az Univerzum és szinte minden létező elemi részecske keletkezésének is az alapja.

Mozgásos feladat

Végezzünk el egy gondolatkísérletet. Vegyünk egy kis labdát a bal kezünkbe. Vegyük ugyanazt a jobb oldalon. Engedjük el a megfelelő labdát, és az elkezd leesni. A bal kézben marad, még mindig mozdulatlan.

Állítsuk meg gondolatban az idő múlását. A leeső jobb labda „lóg” a levegőben, a bal még mindig a kézben marad. A jobb labda fel van ruházva a mozgás „energiájával”, a bal nem. De mi a mély, értelmes különbség köztük?

Hol, a leeső labda melyik részén van kiírva, hogy mozognia kell? Ugyanolyan tömegű, azonos térfogatú. Ugyanazok az atomjai, és semmiben sem különböznek a nyugalmi labda atomjaitól. Labda van? Igen, ez a helyes válasz, de honnan tudja a labda, hogy minek van potenciális energiája, hol van benne rögzítve?

Pontosan ezt a feladatot tűzte ki magának Arisztotelész, Newton és Albert Einstein. És mindhárom zseniális gondolkodó részben saját magának oldotta meg ezt a problémát, de ma már számos probléma megoldásra szorul.

Newton gravitációja

1666-ban a legnagyobb angol fizikus és szerelő, I. Newton felfedezett egy törvényt, amely kvantitatívan ki tudja számítani azt az erőt, amelynek hatására az Univerzumban lévő összes anyag egymáshoz hajlik. Ezt a jelenséget univerzális gravitációnak nevezik. Amikor azt kérdezik: „Fogalmazd meg az egyetemes gravitáció törvényét”, a válaszod így hangzik:

A gravitációs kölcsönhatás ereje, amely hozzájárul két test vonzásához, található egyenes arányban e testek tömegévelés fordított arányban a köztük lévő távolsággal.

Fontos! Newton vonzási törvénye a „távolság” kifejezést használja. Ezt a kifejezést nem a testek felületei közötti távolságként, hanem a súlypontjaik közötti távolságként kell érteni. Például, ha két r1 és r2 sugarú golyó egymáson fekszik, akkor a felületeik távolsága nulla, de van vonzó erő. A helyzet az, hogy a középpontjaik r1+r2 távolsága különbözik nullától. Kozmikus léptékben ez a tisztázás nem fontos, de egy pályán lévő műhold esetében ez a távolság megegyezik a felszín feletti magassággal plusz a bolygónk sugarával. A Föld és a Hold közötti távolságot is a középpontjaik, nem pedig a felszínük közötti távolságként mérik.

A gravitációs törvény képlete a következő:

F – vonzási erő,
- tömegek,
r – távolság,
G – 6,67·10–11 m³/(kg·s²) gravitációs állandó.

Mi a súly, ha csak a gravitációs erőt nézzük?

Az erő vektormennyiség, de az egyetemes gravitáció törvényében hagyományosan skalárként írják le. Vektoros képen a törvény így fog kinézni:

De ez nem jelenti azt, hogy az erő fordítottan arányos a középpontok közötti távolság kockájával. A relációt egységvektorként kell felfogni, amely egyik központból a másikba irányított:

A gravitációs kölcsönhatás törvénye

Súly és gravitáció

Ha figyelembe vesszük a gravitáció törvényét, megérthetjük, hogy nem meglepő, hogy mi személy szerint sokkal gyengébbnek érezzük a Nap gravitációját, mint a Földét. Bár a hatalmas Nap tömege nagy, nagyon messze van tőlünk. szintén messze van a Naptól, de vonzódik hozzá, mivel nagy tömege van. Hogyan találjuk meg két test gravitációs erejét, nevezetesen hogyan számoljuk ki a Nap, a Föld és te és én gravitációs erejét - ezzel a kérdéssel egy kicsit később foglalkozunk.

Amennyire tudjuk, a gravitációs erő:

ahol m a tömegünk, g pedig a Föld szabadesésének gyorsulása (9,81 m/s 2).

Fontos! Nincs két, három, tíz fajta vonzó erő. A gravitáció az egyetlen olyan erő, amely a vonzás mennyiségi jellemzőjét adja. A tömeg (P = mg) és a gravitációs erő ugyanaz.

Ha m a tömegünk, M a földgömb tömege, R a sugara, akkor a ránk ható gravitációs erő egyenlő:

Így, mivel F = mg:

Az m tömegek csökkennek, és a szabadesés gyorsulásának kifejezése megmarad:

Amint látjuk, a gravitációs gyorsulás valóban állandó érték, mivel képlete állandó mennyiségeket tartalmaz - a sugarat, a Föld tömegét és a gravitációs állandót. Ezen állandók értékeit behelyettesítve megbizonyosodunk arról, hogy a gravitációs gyorsulás 9,81 m/s 2 legyen.

Különböző szélességeken a bolygó sugara kissé eltér, mivel a Föld még mindig nem tökéletes gömb. Emiatt a szabadesés gyorsulása a földgömb egyes pontjain eltérő.

Térjünk vissza a Föld és a Nap vonzására. Próbáljuk meg egy példával bebizonyítani, hogy a földgömb erősebben vonz téged és engem, mint a Nap.

A kényelem kedvéért vegyük egy személy tömegét: m = 100 kg. Akkor:

Az ember és a földgömb távolsága megegyezik a bolygó sugarával: R = 6,4∙10 6 m.
A Föld tömege: M ≈ 6∙10 24 kg.
A Nap tömege: Mc ≈ 2∙10 30 kg.
Bolygónk és a Nap távolsága (a Nap és az ember között): r=15∙10 10 m.

Gravitációs vonzás ember és Föld között:

Ez az eredmény egészen nyilvánvaló a tömeg egyszerűbb kifejezéséből (P = mg).

A gravitációs vonzás ereje az ember és a Nap között:

Amint látjuk, bolygónk közel 2000-szer erősebben vonz bennünket.

Hogyan lehet megtalálni a vonzás erejét a Föld és a Nap között? A következő módon:

Most azt látjuk, hogy a Nap több mint egymilliárdszor erősebben vonzza bolygónkat, mint a bolygó téged és engem.

Első menekülési sebesség

Miután Isaac Newton felfedezte az egyetemes gravitáció törvényét, érdeklődni kezdett, hogy milyen gyorsan kell egy testet eldobni ahhoz, hogy a gravitációs mezőt legyőzve örökre elhagyja a Földet.

Igaz, kicsit másképp képzelte el, megértése szerint nem egy függőlegesen álló rakéta volt az ég felé célozva, hanem egy test, amely vízszintesen ugrott le egy hegy tetejéről. Ez logikus szemléltetés volt, mert A hegy tetején a gravitációs erő valamivel kisebb.

Az Everest csúcsán tehát nem a szokásos 9,8 m/s 2, hanem majdnem m/s 2 lesz a gravitációs gyorsulás. Emiatt olyan vékony ott a levegő, hogy a levegő részecskéi már nincsenek annyira a gravitációhoz kötve, mint azok, amelyek a felszínre „hullottak”.

Próbáljuk meg kideríteni, mi a szökési sebesség.

Az első szökési sebesség v1 az a sebesség, amellyel a test elhagyja a Föld (vagy egy másik bolygó) felszínét, és körpályára lép.

Próbáljuk meg kideríteni ennek az értéknek a számszerű értékét bolygónkra.

Írjuk fel Newton második törvényét egy bolygó körül körpályán forgó testre:

ahol h a test magassága a felszín felett, R a Föld sugara.

A pályán a test centrifugális gyorsulásnak van kitéve, így:

A tömegek csökkennek, így kapjuk:

Ezt a sebességet nevezzük első szökési sebességnek:

Mint látható, a szökési sebesség abszolút független a testtömegtől. Így minden 7,9 km/s sebességre felgyorsult objektum elhagyja bolygónkat és pályájára lép.

Első menekülési sebesség

Második menekülési sebesség

Azonban még ha felgyorsítottuk is a testet az első szökési sebességre, nem tudjuk teljesen megszakítani gravitációs kapcsolatát a Földdel. Ezért van szükségünk egy második szökési sebességre. Amikor ezt a sebességet eléri a test elhagyja a bolygó gravitációs terétés minden lehetséges zárt pálya.

Fontos! Gyakran tévesen gondolják, hogy a Holdra jutáshoz az űrhajósoknak el kellett érniük a második menekülési sebességet, mert először „le kellett szakadniuk” a bolygó gravitációs teréről. Ez nem így van: a Föld-Hold pár a Föld gravitációs terében van. Közös súlypontjuk a földgömbön belül van.

Annak érdekében, hogy megtaláljuk ezt a sebességet, tegyük fel a problémát egy kicsit másképp. Tegyük fel, hogy egy test a végtelenből egy bolygóra repül. Kérdés: milyen sebesség érhető el a felszínen leszálláskor (természetesen a légkör figyelembevétele nélkül)? Pontosan ez a sebesség a testnek el kell hagynia a bolygót.

Az egyetemes gravitáció törvénye. Fizika 9. osztály

Az egyetemes gravitáció törvénye.

Következtetés

Megtudtuk, hogy bár a gravitáció a fő erő az Univerzumban, ennek a jelenségnek számos oka továbbra is rejtély marad. Megtanultuk, mi az univerzális gravitációs ereje Newtonnak, megtanultuk kiszámítani azt különböző testekre, és megvizsgáltuk néhány hasznos következményt is, amelyek egy olyan jelenségből származnak, mint az egyetemes gravitációs törvény.

A legegyszerűbb számtani számítások meggyőzően mutatják, hogy a Hold vonzási ereje a Naphoz 2-szer nagyobb, mint a Holdé a Földhöz.
Ez azt jelenti, hogy a „gravitációs törvény szerint” a Holdnak a Nap körül kell keringnie...
Az egyetemes gravitáció törvénye nem is sci-fi, hanem csak hülyeség, nagyobb, mint az elmélet, miszerint a Föld teknősökön, elefántokon és bálnákon nyugszik...

Térjünk rá a tudományos ismeretek egy másik problémájára: mindig lehetséges-e az igazság megállapítása elvileg – legalábbis valaha. Nem mindig. Mondjunk egy példát, amely ugyanazon az „univerzális gravitáción” alapul. Tudniillik a fénysebesség véges, ennek következtében a távoli objektumokat nem ott látjuk, ahol pillanatnyilag vannak, hanem azon a ponton, ahol a látott fénysugár elindult. Sok sztár lehet, hogy egyáltalán nem létezik, csak a fényük jön át – elcsépelt téma. És itt gravitáció- Milyen gyorsan terjed? Laplace-nek azt is sikerült megállapítania, hogy a Nap gravitációja nem onnan jön, ahol látjuk, hanem egy másik pontból. Az addig felhalmozott adatok elemzése után Laplace megállapította, hogy a „gravitáció” legalábbis gyorsabban terjed, mint a fény hét nagyságrenddel! A modern mérések még tovább növelték a gravitáció sebességét - legalábbis 11 nagyságrenddel gyorsabb, mint a fénysebesség.

Erős a gyanú, hogy a „gravitáció” általában azonnal terjed. De ha ez valóban megtörténik, akkor hogyan lehet ezt megállapítani - elvégre minden mérés elméletileg lehetetlen valamilyen hiba nélkül. Így soha nem fogjuk megtudni, hogy ez a sebesség véges vagy végtelen. És a világ, amelyben van határa, és a világ, amelyben korlátlan, „két nagy különbség”, és soha nem fogjuk megtudni, milyen világban élünk! Ez a beállított határ tudományos tudás. Egyik vagy másik nézőpont elfogadása kérdés hit, teljesen irracionális, dacol minden logikával. Hogy a „tudományos világképbe” vetett hit, amely az „egyetemes gravitáció törvényén” alapul, és amely csak a zombifejekben létezik, és amely a környező világban semmiképpen nem található meg, mennyire dacol minden logikával...

Hagyjuk most Newton törvényét, és befejezésül világos példát adunk arra, hogy a Földön felfedezett törvények teljesen nem univerzális az univerzum többi részére.

Nézzük ugyanarra a Holdra. Lehetőleg telihold idején. Miért néz ki a Hold egy korongnak – inkább egy palacsintának, mint egy zsemlének, aminek az alakja van? Hiszen ő egy labda, és a labda, ha a fotós oldaláról világítjuk meg, valahogy így néz ki: középen vakító fény látható, majd a megvilágítás csökken, és a kép sötétebb a lemez szélei felé.

Az égen lévő hold egyenletes megvilágítású - mind a közepén, mind a széleken, csak nézzen az égre. Használhat jó távcsövet vagy erős optikai „zoommal” rendelkező fényképezőgépet, egy ilyen fényképre a cikk elején található példa. 16x zoommal forgatták. Ez a kép bármely grafikus szerkesztőben feldolgozható, növelve a kontrasztot, hogy minden a lehető legjobb legyen, ráadásul a lemez szélein felül és alul a fényerő még valamivel nagyobb, mint a középen, ahol az elmélet szerint , maximumnak kell lennie.

Itt van egy példa, hogy mire az optika törvényei a Holdon és a Földön teljesen mások! Valamilyen oknál fogva a Hold minden lehulló fényt visszaveri a Föld felé. Nincs okunk a Föld körülményei között azonosított mintázatokat az egész Univerzumra kiterjeszteni. Nem tény, hogy a fizikai „állandók” valójában állandók, és nem változnak az idő múlásával.

A fentiek mindegyike azt mutatja, hogy a „fekete lyukak”, a „Higgs-bozonok” és még sok más „elmélete” nem is sci-fi, hanem csak hülyeség, nagyobb, mint az elmélet, miszerint a Föld teknősökön, elefántokon és bálnákon nyugszik...

Természetrajz: Az egyetemes gravitáció törvénye

Igen, és még... legyünk barátok, És ? ---katt ide bátran -->> Add hozzá ismerősként a LiveJournalon
És legyünk barátok